File:PhysicsEqs01.svg ist eine vektorisierte Version dieses Bildes. Diese sollte an Stelle des Rasterbildes verwendet werden, sofern sie nicht schlechter ist. File:PhysicsEqs01.gif → File:PhysicsEqs01.svg Für weitere Informationen siehe Help:SVG. In anderen Sprachen Alemannisch ∙ العربية ∙ беларуская (тарашкевіца) ∙ български ∙ বাংলা ∙ català ∙ нохчийн ∙ čeština ∙ dansk ∙ Deutsch ∙ Ελληνικά ∙ English ∙ British English ∙ Esperanto ∙ español ∙ eesti ∙ euskara ∙ فارسی ∙ suomi ∙ français ∙ Frysk ∙ galego ∙ Alemannisch ∙ עברית ∙ hrvatski ∙ magyar ∙ հայերեն ∙ Bahasa Indonesia ∙ Ido ∙ italiano ∙ 日本語 ∙ ქართული ∙ 한국어 ∙ lietuvių ∙ македонски ∙ മലയാളം ∙ Bahasa Melayu ∙ norsk bokmål ∙ Plattdüütsch ∙ Nederlands ∙ norsk nynorsk ∙ norsk ∙ occitan ∙ polski ∙ prūsiskan ∙ português ∙ português do Brasil ∙ română ∙ русский ∙ sicilianu ∙ Scots ∙ slovenčina ∙ slovenščina ∙ српски / srpski ∙ svenska ∙ தமிழ் ∙ ไทย ∙ Türkçe ∙ татарча / tatarça ∙ українська ∙ vèneto ∙ Tiếng Việt ∙ 中文 ∙ 中文（中国大陆） ∙ 中文（简体） ∙ 中文（繁體） ∙ 中文（马来西亚） ∙ 中文（新加坡） ∙ 中文（臺灣） ∙ 中文（臺灣） ∙ +/−

 

Dieses Bild zeigt eine Gleichung oder Formel, die eigentlich mithilfe von TeX dargestellt werden sollte. Der MediaWiki-TeX-Interpreter generiert je nach Nutzereinstellung und Komplexität des Ausdrucks entweder PNG-Bilder oder einfaches HTML. Wenn irgendwann die Browser besser werden, kann so auch leicht auf erweiterte HTML-Syntax oder gar MathML umgestiegen werden. Bei der Speicherung als Bilder fällt dies deutlich schwerer. Durch TeX kann zudem sichergestellt werden, dass immer dieselbe Schriftart und -größe verwendet werden. Als Ersatz wurde vorgeschlagen: ${\displaystyle {\text{please see below}}}$ Das Bild im Quelltext des betreffenden Artikels ersetzen durch: <math>\text{please see below}</math> Deutsch ∙ English ∙ italiano ∙ magyar ∙ Nederlands ∙ polski ∙ sicilianu ∙ svenska ∙ Ελληνικά ∙ български ∙ македонски ∙ русский ∙ 日本語 ∙ فارسی ∙ +/−

<math>\begin{align}
 &\vec F = \frac{\mathrm d \vec p}{\mathrm d t} = m \vec a \; , \;
  \vec L = \vec r \times \vec p\\
 &\vec \nabla \cdot \vec E = 4 \pi \rho \; , \;
  \vec \nabla \times \vec E = - \frac 1 c \frac{\partial \vec B}{\partial t}\\
 &\vec \nabla \cdot \vec B = 0 \; , \;
  \vec \nabla \times \vec B = \frac 1 c \frac{\partial \vec E}{\partial t} + \frac{4 \pi}{c} \vec j\\
 &S = k_B \log \Gamma \; , \;
  PV = N k_B T\\
 &E = \sqrt{p^2 c^2 + \left( m c^2 \right)^2} \; , \;
  G^{\mu \nu} = \frac{8 \pi G}{c^4} T^{\mu \nu}\\
 &E = \hbar \omega = h \nu \; , \;
  L^2 = \hbar^2 l (l + 1)\\
 &\mathrm i \hbar \frac{\partial}{\partial t} | \psi \rangle = \hat H | \psi \rangle \; , \;
  (\mathrm i \hbar \!\not\!\partial - mc) \psi = 0
\end{align}</math>

${\displaystyle {\begin{aligned}&{\vec {F}}={\frac {\mathrm {d} {\vec {p}}}{\mathrm {d} t}}=m{\vec {a}}\;,\;{\vec {L}}={\vec {r}}\times {\vec {p}}\\&{\vec {\nabla }}\cdot {\vec {E}}=4\pi \rho \;,\;{\vec {\nabla }}\times {\vec {E}}=-{\frac {1}{c}}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\\&{\vec {\nabla }}\cdot {\vec {B}}=0\;,\;{\vec {\nabla }}\times {\vec {B}}={\frac {1}{c}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}+{\frac {4\pi }{c}}{\vec {j}}\\&S=k_{B}\log \Gamma \;,\;PV=Nk_{B}T\\&E={\sqrt {p^{2}c^{2}+\left(mc^{2}\right)^{2}}}\;,\;G^{\mu \nu }={\frac {8\pi G}{c^{4}}}T^{\mu \nu }\\&E=\hbar \omega =h\nu \;,\;L^{2}=\hbar ^{2}l(l+1)\\&\mathrm {i} \hbar {\frac {\partial }{\partial t}}|\psi \rangle ={\hat {H}}|\psi \rangle \;,\;(\mathrm {i} \hbar \!\not \!\partial -mc)\psi =0\end{aligned}}}$

BeschreibungPhysicsEqs01.gif	Physical Equations
Datum	1. Februar 2008, 19:46 (UTC)
Quelle	Eigenes Werk
Urheber	MathKnight 19:46, 1 February 2008 (UTC)
Genehmigung (Weiternutzung dieser Datei)	Public domainPublic domainfalsefalse Dieses Werk wurde von seinem Urheber MathKnight als gemeinfrei veröffentlicht. Dies gilt weltweit. In manchen Staaten könnte dies rechtlich nicht möglich sein. Sofern dies der Fall ist: MathKnight gewährt jedem das bedingungslose Recht, dieses Werk für jedweden Zweck zu nutzen, es sei denn, Bedingungen sind gesetzlich erforderlich.

Ich, der Urheberrechtsinhaber dieses Werkes, veröffentliche es als gemeinfrei. Dies gilt weltweit. In manchen Staaten könnte dies rechtlich nicht möglich sein. Sofern dies der Fall ist: Ich gewähre jedem das bedingungslose Recht, dieses Werk für jedweden Zweck zu nutzen, es sei denn, Bedingungen sind gesetzlich erforderlich.