Righi-Leduc-Effekt

Der Righi-Leduc-Effekt, auch Thermischer Hall-Effekt genannt, benannt nach Augusto Righi und Sylvestre Anatole Leduc, beschreibt das Auftreten einer Temperaturdifferenz in einem elektrischen Leiter, der von einem Wärmestrom durchflossen wird und sich in einem stationären Magnetfeld befindet. Die Temperaturdifferenz tritt dabei senkrecht sowohl zur Wärmestrom- als auch zur Magnetfeldrichtung auf. Er ist ein thermomagnetischer Effekt analog zum Hall-Effekt.^[1]

Beschreibung

Wenn an einem Leiter oder Halbleiter in longitudinaler Richtung (x) eine Temperaturdifferenz anliegt und senkrecht dazu (z) ein magnetisches Feld der Flussdichte $B_{z}$ , dann tritt in transversaler Richtung (y) eine Temperaturdifferenz auf. Es gilt

{\frac {\partial T}{\partial y}}=R_{\mathrm {TH} }\cdot {\frac {\partial T}{\partial x}}\cdot B_{z}

.

Der thermische Hall-Koeffizient (Righi-Leduc-Koeffizient) $R_{\mathrm {TH} }$ (auch das Symbol $S_{\mathrm {RL} }$ wird verwendet^[2]) ist material- und temperaturabhängig. Er hat die Maßeinheit 1/T (T=Tesla) und ist mit dem Hall-Koeffizienten $A_{\text{H}}$ durch die Beziehung

R_{\mathrm {TH} }=\sigma A_{\mathrm {H} }

verknüpft, wobei $\sigma$ die elektrische Leitfähigkeit des Materials ist.^[3]

Ursache

Der Righi-Leduc-Effekt ein thermisches Analogon zum Hall-Effekt. Beim Hall-Effekt bewirkt eine von außen angelegte elektrische Spannung, dass ein elektrischer Strom fließt. Die beweglichen Ladungsträger (i. A. Elektronen) werden äußeren Magnetfeld werden durch die Lorentzkraft transversal (senkrecht zur Stromrichtung und senkrecht zum Magnetfeld) abgelenkt, wodurch sich in dieser Richtung eine Spannung aufbaut. Beim Righi-Leduc-Effekt bewirkt die Temperaturdifferenz, dass die beweglichen Ladungsträger vom wärmeren Ende zum kühleren Ende fließen. Auch hier bewirkt die Lorentzkraft eine transversale Ablenkung. Da die Elektronen Wärme transportieren, wird die eine Seite stärker erwärmt als die andere. (Zusätzlich tritt auch eine elektrische Spannung in transversaler Richtung auf; das ist der Nernst-Effekt.)

Einzelnachweise

↑ Bergmann, Schaefer: Elektrizitätslehre, De Gruyter 1966, S. 487.
↑ Karlheinz Seeger: Halbleiterphysik: eine Einführung. Band 1. Vieweg, Braunschweig, Wiesbaden 1992, ISBN 3-528-06506-0, S. 123.
↑ W. Kobayahi, Y. Koizumi, Y. Moritomo: Large thermal Hall coefficient in bismuth, Appl. Phys. Lett. 100, 011903 (2012), arXiv:1203.2237v1 [cond-mat-mtrl-sci], 10. März 2012 [1]

[1] Bergmann, Schaefer: Elektrizitätslehre, De Gruyter 1966, S. 487.

[seeger-2] Karlheinz Seeger: Halbleiterphysik: eine Einführung. Band 1. Vieweg, Braunschweig, Wiesbaden 1992, ISBN 3-528-06506-0, S. 123.

[kobayashi-3] W. Kobayahi, Y. Koizumi, Y. Moritomo: Large thermal Hall coefficient in bismuth, Appl. Phys. Lett. 100, 011903 (2012), arXiv:1203.2237v1 [cond-mat-mtrl-sci], 10. März 2012 [1]

[1]

[2]

[3]